首要，让咱们先将上一期介绍的双电平限幅器电路图中第一个电池的极性回转，如图1所示。依据现已进行过的定性分析，咱们很容易地能够推断出假如V01=−V02，输出信号的趋势就会如图2所示，相似于一个方波。

  经过运用两个串联但方向相反的稳压二极管齐纳二极管)也能够得到相似的成果。

  事实上，与正波前相对应，两个二极管中的一个处于反向偏置状况，因而决议了串联中电流的走向。当波前符号回转时，二极管的人物交换，但成果是相同的，因为这两个二极管无论怎么都有一个是反向偏置的。

  假如两个二极管完全相同，则串联电压将从−Vz变为+Vz，即Vz>

  0，这是单个二极管的齐纳电压。输出的替换周期与输入信号的周期相同。

  为此，咱们留意到，与传统二极管比较，稳压二极管的行为更不典型：除了有必要在反向偏置下作业之外，其两头的电压一定要到达击穿值(Vz)的量级，其行为差不多是渐近的(图3)。

  但是，为完成这样的稳压器，稳压二极管的装备有必要恰当，因为一切电流改变都是由相应的电压改变引起的，正如上一期文章中现已研讨过的状况相同。

  电压-电流特性能够终究靠分段函数来仿真，只需各个曲线在对应于-Vz的点处衔接即可。

  衔接条件经过施加函数和一阶导数的连续性来表达。第一个条件至关重要，只要这样电流才不会在衔接点处产生骤变。但第二个条件也很重要，不然，二极管的微分电阻会在衔接点处产生骤变，而这是不行承受的。

  经过繁琐而吃力的数学分析，咱们已证明不行能一起运用这两个条件，为此咱们只挑选渐近分支(关于v=−Vz)，然后将其扩展到v=0。

  正是因为这种近似，这儿咱们有一个非零电流值，正如咱们从图3中的图表中看到的。但这并不影响咱们的作业，因为作业点无论怎么都坐落v=−Vz的右邻域内。(回想一下咱们书写符号的常规：大写字母表明与时刻无关的量，反之亦然，但电流在外，电流咱们遍及选用小写字母)。电压-电流特性的解析表达式如下：

  咱们报告了稳压二极管模型的终究成果，其间Mathematica软件因为反向饱和电流i0值较小而呈现了数值不稳定。因而，咱们对二极管两头的电流和压降进行了无量纲化和归一化处理。经过无量纲变量的电流：

  也就是说，稳压二极管两头的压降归一化为Vz。 经过研讨ζ的符号能够精确的看出，咱们的模型在0≤x≤xmax范围内作业，其间最大值让咱们也能够核算出在V0=50V、Vz=60V、i0=1µA时取得的最大电阻，约为50MΩ。

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  只电阻与管子串联来分压，因为电阻的引进还能够很有用的减小管子内部的电流过大问题，因而起到了对管子的维护，咱们把这个电阻称为

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  作业在反向击穿状况时，它的作业电流在很大范围内改变而其两头的电压根本不变。 它的原理图符号

  样约为0.7v，反向状况下在临界电压之前截止，在到达临界电压的条件下会处于导通的状况，电压也不再升高，所以用在重要元器材上，起到

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